Електрична енергія, яка витрачається при просвічуванні або при зйомці, майже повністю перетворюється в теплову енергію на аноді рентгенівської трубки. У півхвильових безвентильных апаратах рентгенівська трубка працює як випрямний вентиль. Якщо температура анода досягає критичного значення, при якому він випускає електрони, то в негативному полупериоде анод грає роль катода, виникає пробій рентгенівської трубки. Внаслідок пробою трубки підігріта нитку розжарення катода виходить з ладу, що означає вихід однофокусной трубки з ладу.У двухфокусных трубках інша (холодна) нитка катода залишається працездатною, але рентгенівська трубка з-за виходу з ладу одного фокуса втрачає свою повноцінність. Для запобігання пробою рентгенівської трубки анодна напруга випрямляється за допомогою випрямляючих пристроїв (вентилів). У півхвильових апаратах застосовуються одно - і двохвентильні схеми випрямлення. В апаратах з двухполупериодной схемою випрямлення застосовуються чотири, а в трифазних апаратах - шість або дванадцять випрямних вентилів.

В апаратах з чотирьох-, шести - або двенадцатикенотронными схемами випрямлення, крім попередження можливості функціонування трубки як вентиля, досягається велика потужність.

При включенні випрямного вентиля в ланцюг рентгенівської трубки навантаження трубки з допомогою зворотного анодної напруги припиняється. Тому допустима температура дзеркала анода збільшується, тобто навантаження рентгенівської трубки можна значно підвищити.

Рис. 8.19. Зміна енергії рентгенівського випромінювання при різних схемах випрямлення 
а) безвентильная схема; б) четырехкенотронная; в) двенадцатикенотронная

У півхвильових апаратах кенотроны застосовуються рідко, так як збільшення розмірів і вартості апарата при цьому не пропорційно досягається переваг. Застосування кенотронов економічно виправдано тільки в двухполуволновых апаратах, так як збільшення вартості апарату компенсується перевагами схеми. Ці переваги проявляються в отриманні більш вигідних кривих напруги і струму трубки. На рис.8.19 показані ці криві при різних схемах випрямлення і дано схематичне зображення зміни жорсткості рентгенівського випромінювання.Показано, що двенадцатикенотронная схема є кращою, а безвентильная гіршою. В апаратах з двухполупериодной схемою випрямлення навантаження рентгенівської трубки зростає. Зі збільшенням числа кенотронов в схемі випрямлення ефективні значення напруги і струму збільшуються при тих же амплітудних значень, тому к. п. д. рентгенівської трубки підвищується. На рис. 8.20 наведені навантажувальні криві рентгенівських трубок різної потужності для вентильних схем випрямлення. Коефіцієнт потужності апаратів з випрямної схеми (cosф = 0,85) більше, ніж у безвентильных апаратів (cos ф = 0,5).

Рис. 8.20. Навантажувальні характеристики рентгенівських трубок різної потужності